定义

穆斯堡尔效应(Mössbauer effect)，即原子核辐射的无反冲共振吸收。这个效应首先是由德国物理学家(Rudolf Ludwig Mössbauer， 1929-2011)于1958年首次在实验中实现的，因此被命名为穆斯堡尔效应。应用穆斯堡尔效应可以研究原子核与周围环境的超精细相互作用，是一种非常精确的测量手段，其能量分辨率可高达10-13，并且抗干扰能力强、实验设备和技术相对简单、对样品无破坏。由于这些特点，穆斯堡尔效应一经发现，就迅速在物理学、化学、生物学、冶金学、矿物学、地质学等领域得到广泛应用。近年来穆斯堡尔效应也在一些新兴学科，如材料科学和表面科学开拓了应用前景。

内容诠释

一般来说，伽玛射线是由核转变：从一个不稳定的高能量状态，到一个稳定的低能量状态。能源发出的伽玛射线对应的能量核的过渡，再减去一些能源，是失去反冲的发光原子。如果失去了“反冲能量”是比较小的能源线宽核的过渡，那么，伽玛射线能量仍相当于能量的核过渡和伽玛射线可由第二个原子的同一类型第一。这以后的排放量和吸收被称为共鸣。附加反冲能量也失去了在吸收，所以为了使共振发生的反冲能量必须实际上是不到一半的线宽为相应的核过渡。

图1

从能源总量中的反冲机构可以找到动量守恒：图1

图2

其中pR是的反冲势头的问题，和Pγ的伽玛射线势头。替代能源的方程为：图2

其中ER是能源损失反冲，γ是能量的伽玛射线，M是质量的排放或吸收的身体，c是光速的速度。因此大规模很小，如气体的排放和吸收机构的原子，造成大量能源反冲，防止共振。（请注意，同样的方程适用于反冲能量损失在X射线，但光子能量要小得多，从而降低能量损失，这就是为什么气相共振可以看到X射线。）

而作为一个整体反冲但反冲能源是微不足道的，因为M在上述方程的质量整体晶格。然而，能源的衰变可以采取的行动（或提供）晶格振动。能源这些振动单位称为声。

发现过程

穆斯堡尔

理论上，当一个原子核由激发态跃迁到基态，发出一个γ射线光子。当这个光子遇到另一个同样的原子核时，就能够被共振吸收。但是实际情况中，处于自由状态的原子核要实现上述过程是困难的。因为原子核在放出一个光子的时候，自身也具有了一个反冲动量，这个反冲动量会使光子的能量减少。同样原理，吸收光子的原子核光子由于反冲效应，吸收的光子能量会有所增大。这样造成相同原子核的发射谱和吸收谱有一定差异，所以自由的原子核很难实现共振吸收。迄今为止，人们还没有在气体和不太粘稠的液体中观察到穆斯堡尔效应。

1957年底，穆斯堡尔提出实现γ射线共振吸收的关键在于消除反冲效应。如果在实验中把发射和吸收光子的原子核置于固体晶格中，那么出现反冲效应的就不再是单一的原子核，而是整个晶体。由于晶体的质量远远大于单一的原子核的质量，反冲能量就减少到可以忽略不计的程度，这样就可以实现穆斯堡尔效应。实验中原子核在发射或吸收光子时无反冲的概率叫做无反冲分数f，无反冲分数与光子能量、晶格的性质以及环境的温度有关。

穆斯堡尔使用191Os（锇）晶体作γ射线放射源，用191Ir（铱）晶体作吸收体，于1958年首次在实验上实现了原子核的无反冲共振吸收。为减少热运动对结果的影响，放射源和吸收源都冷却到88K。放射源安装在一个转盘上，可以相对吸收体作前后运动，用多普勒效应调节γ射线的能量。191Os经过β-衰变成为191Ir的激发态，191Ir的激发态可以发出能量为129 keV的γ射线，被吸收体吸收。实验发现，当转盘不动，即相对速度为0时共振吸收最强，并且吸收谱线的宽度很窄，每秒几厘米的速度就足以破坏共振。除了191Ir外，穆斯堡尔还观察到了187Re、177Hf、166Er等原子核的无反冲共振吸收。由于这些工作，穆斯堡尔被授予1961年的诺贝尔物理学奖。

发生原因

穆斯堡尔光谱仪

穆斯堡尔效应的发生原因，是因为那里是一种有限的概率发生衰变不涉及声。因此，在一小部分的核事件（坐无分数），整个晶体作为反冲机构，这些事件基本上是坐无。在这些例子中，因为坐的能源是微不足道的，发出的伽玛射线具有适当的能量和共振可以发生。一般（取决于半衰期衰变），伽玛射线有非常狭隘的线宽。这意味着他们是非常敏感的小变化，能量的核过渡。事实上，γ射线可以用来作为探针观察相互作用及其核电子和它的邻居。这是基础，穆斯堡尔谱，它结合了穆斯堡尔效应的多普勒效应来监测这种相互作用。